1．用实验方法验证刚体转动定律，并求其转动惯量； 2．观察刚体的转动惯量与质量分布的关系
3．学习作图的曲线改直法，并由作图法处理实验数据。 二.实验原理:
1．刚体的转动定律
具有确定转轴的刚体，在外力矩的作用下，将获得角加速度β，其值与外力矩成正比，与刚体的转动惯量成反比，即有刚体的转动定律： m = iβ (1)
利用转动定律，通过实验的方法，可求得难以用计算方法得到的转动惯量。 2．应用转动定律求转动惯量
如图所示，待测刚体由塔轮，伸杆及杆上的配重物组成。刚体将在砝码的拖动下绕竖直轴转动。
设细线不可伸长，砝码受到重力和细线的张力作用，从静止开始以加速度a下落，其运动方程为mg – t=ma，在t时间内下落的高度为h=at/2。刚体受到张力的力矩为tr和轴摩擦力力矩mf。由转动定律可得到刚体的转动运动方程：tr - mf = iβ。绳与塔轮间无相对滑动时有a = rβ，上述四个方程得到： 22m(g - a)r - mf = 2hi/rt (2)
mf与张力矩相比可以忽略，砝码质量m比刚体的质量小的多时有a<<g， 所以可得到近似表达式： 2mgr = 2hi/ rt (3)
式中r、h、t可直接测量到，m是试验中任意选定的。因此可根据（3）用实验的方法求得转动惯量i。
3．验证转动定律，求转动惯量
从（3）出发，考虑用以下两种方法：
2a．作m – 1/t图法：伸杆上配重物位置不变，即选定一个刚体，取固定力臂r和砝码下
落高度h，（3）式变为： 2m = k1/ t (4)
2式中k1 = 2hi/ gr为常量。上式表明：所用砝码的质量与下落时间t的平方成反比。实验
中选用一系列的砝码质量，可测得一组m与1/t的数据，将其在直角坐标系上作图，应是直线。即若所作的图是直线，便验证了转动定律。
222从m – 1/t图中测得斜率k1，并用已知的h、r、g值，由k1 = 2hi/ gr求得刚体的i。
b．作r – 1/t图法：配重物的位置不变，即选定一个刚体，取砝码m和下落高度h为固定值。将式（3）写为： r = k2/ t （5） 式中k2 = (2hi/ mg)是常量。上式表明r与1/t成正比关系。实验中换用不同的塔轮半径r，测得同一质量的砝码下落时间t，用所得一组数据作r－1/t图，应是直线。即若所作图是直线，便验证了转动定律。
1/21/2从r－1/t图上测得斜率，并用已知的m、h、g值，由k2 = (2hi/ mg)求出刚体的i.
三.实验仪器
刚体转动仪，滑轮，秒表，砝码。 四.实验内容
1.调节实验装置：调节转轴垂直于水平面
调节滑轮高度，使拉线与塔轮轴垂直，并与滑轮面共面。选定砝码下落起点到地面的高度h，并保持不变。
2.观察刚体质量分布对转动惯量的影响
取塔轮半径为3.00cm，砝码质量为20g，保持高度h不变，将配重物逐次取三种不同的位置，分别测量砝码下落的时间，分析下落时间与转动惯量的关系。本项实验只作定性说明，不作数据计算。
3.测量质量与下落时间关系：
测量的基本内容是：更换不同质量的砝码，测量其下落时间t。
用游标卡尺测量塔轮半径，用钢尺测量高度，砝码质量按已给定数为每个5.0g；用秒表记录下落时间。
将两个配重物放在横杆上固定位置，选用塔轮半径为某一固定值。将拉线平行缠绕在轮上。逐次选用不同质量的砝码，用秒表分别测量砝码从静止状态开始下落到达地面的时间。对每种质量的砝码，测量三次下落时间，取平均值。砝码质量从5g开始，每次增加5g，直到35g止。
用所测数据作图，从图中求出直线的斜率，从而计算转动惯量。 4.测量半径与下落时间关系 测量的基本内容是：对同一质量的砝码，更换不同的塔轮半径，测量不同的下落时间。 将两个配重物选在横杆上固定位置，用固定质量砝码施力，逐次选用不同的塔轮半径，测砝码落地所用时间。对每一塔轮半径，测三次砝码落地之间，取其平均值。注意，在更换半径是要相应的调节滑轮高度，并使绕过滑轮的拉线与塔轮平面共面。由测得的数据作图，从图上求出斜率，并计算转动惯量。 五.实验数据及数据处理： r-1/t的关系：
由此关系得到的转动惯量i=1.78?10?3kg?m 2 m-(1/t)2的关系：
由此关系得到的转动惯量i=1.87?10?3kg?m2 六.实验结果：
验证了转动定律并测出了转动惯量。由r-1/t关系得到的转动惯量i=1.78?10 由m-1/t的关系得到转动惯量i=1.87?10?3kg?m2. 2?3kg?m;2 七.实验注意事项：
1．仔细调节实验装置，保持转轴铅直。使轴尖与轴槽尽量为点接触，使轴转动自如，且不能摇摆，以减少摩擦力矩。
2．拉线要缠绕平行而不重叠，切忌乱绕，以防各匝线之间挤压而增大阻力。 3．把握好启动砝码的动作。计时与启动一致，力求避免计时的误差。
4．砝码质量不宜太大，以使下落的加速度a不致太大，保证a<<g条件的 满足。 八.实验思考题：
1. 定性分析实验中的随机误差和可能的系统误差。
答：随机误差主要出现在计时与启动的一致性上面还有，拉线的平行情况。系统误差主要是轴的摩擦及空气阻力。 篇二：转动惯量实验报告
实验项目：测量形状不规则物体的转动惯量 （一）实验目的及要求：
发散思维设计两种不同的方法去求物体的转动惯量。
结合理论知识，加深转动惯量在刚体运动中所起作用的理解。 （二）仪器器材：
密度均匀薄木板、三线摆、dh4601转动惯量测试仪、实验机架、水平仪、游标卡尺、米尺、细线、圆柱体、天平、大头针、剪刀、钳子、透明胶。 （三）理论值计算： j??r2dm j??ri2?mi 计算得
方案一：三线摆法1 一、实验原理：
1.重心——物体各部分所受重力的合力的作用点。在物体内各部分所受重力可看作平行力的情况下，重心是一个定点。一般物体可用悬挂法求的重心。
质心——物体的质量中心，是研究物体机械运动的一个重要参考点。当作用力通过该点时，物体只作平动而不发生转动；否则在发生移动的同时物体将绕该点转动。在研究质心的运动时，可将物体的质量看作集中于质心。对于密度平均的物体，其质心与重心重合。 根据平衡力定理：重力和拉力平衡,大小相等,在一条直线上测两次就可以得到两条直线两条不平行的直线交于一个点就是重心，亦即质心。
2. 左图是三线摆实验装置的示意图。上、下圆盘均处于水平，悬挂在横梁上。 三个对称分布的等长悬线将两圆盘相连。上圆 盘固定，下圆盘可绕中心轴o’o作扭摆运动。
下圆盘转动角很小，且略去空气阻力时，扭摆的运动可以近似的看作简谐运动。根据能量守
恒定律或刚体的转动定律均可以导出物体绕
中心轴o’o的转动惯量。 i0=t02（m0grr）/（4π2h0）„„① 其中m0为下盘的质量：r、r分别为上下悬点 离各自圆盘中心的距离；h0为平衡时上下盘间的垂直距离；to为下盘作简谐运动的周期，g为重力加速度（在广州地区g=9.788m/s2）。
将质量为m的待测物体放在下盘上，并使待测刚体的转轴与oo
’轴重合。测
出此时摆运动周期t1和上下圆盘间的垂直距离h。同理可求得待测刚体和下圆盘对中心转轴oo’轴的总转动惯量为：
i1=t12[(m0+m)grr]/（4π2h） „„„„„„„„„②
如不计因重量变化而引起悬线伸长， 则有h≈h0 。那么，待测物体绕中心轴的转动惯量为:
i=i1—i0-=[(t12 (m0+m)- t02m0)grr]/（4π2h0）„„„„„„③
因此，通过长度、质量和时间的测量，便可求出刚体绕oo?轴的转动惯量。 二、实验步骤： 1. 仪器操作方法
(1) 打开电源dh4601转动惯量测试仪， 程序预置的周期数为n = 30 (数显)。当计时开始时，计数达到2n + 1次时，计时停止并且显示具体时间(单位是秒)，这个时间即为n 个周期的时间。例如，我们预置周期数为50，按下执行键开始计时，信号灯不停闪烁，即为计时状态。当这个计数达到2×50+1=101 次时计时停止，显示具体时间。
(2) 设置周期数的方法。若要设置50 次，先按“置数”开锁，再按上调(或下调)改变周期数n ,再按“置数”锁定，此时，即可按执行键开始计时，信号灯不停闪烁，即为计时状态。
当物体经过光电门的次数达到设定值时，数字显示器将显示具体时间(单位是秒)。只要按“返回”即可回到上次刚执行的周期数“50”，再按“执行”键即可第二次计时。 (3) 当断电后再开机，程序从头预置30 次周期，须重复上述步骤。 2. 实验操作步骤
（1）选择一个点，用细线分穿过该点将薄木板悬挂于空中，且细线另一端垂挂重物，使其自然垂直于木板所在的平面，用大头针将细线固定住，再用铅笔沿细线在木板上画出该细线在木板上的底纹。
（2）再选择另外一个点（该点不在步骤一所画出的细线上）用同样的方法画出另外一条细线，这两条细线的交点即为该薄木板的质心记为点a。
（3）调节底座及下盘水平：将水准仪分别置于底座与下盘，调整上盘的三个旋钮，使水准仪的气泡居中，使底座(下盘)水平。
（4） 测出的上、下圆盘相邻两个悬孔间的距离a 和b ，然后算出悬孔到中心的距离r 和r 。
r=a/√3,r=b/√3 „„„„④
（5）用米尺测出两圆盘之间的垂直距离ho 。
（6）测量空盘绕中心轴oo’转动的运动周期to ：轻轻转动上盘(上盘上有小转动杆)，带动下盘转动，这样可以避免三线摆在做扭动时发生晃动。注意扭摆的转角控制在5°以内。用累积放大法测出扭摆运动的周期(计时器设定n = 50个周期)。
（7）测量待测物体与下盘共同转动的周期t1 ：将待测圆环置于下圆盘上，注意使两者中心重合，按上面的方法测出它们一起扭摆运动的周期t1 。
（8）用天平测量、记录各刚体的质量(下圆盘质量在其表面上已有标注，单位为克)。 三、实验数据记录：
表1有关长度测量的记录表
下盘质量mo= ，待测木板的质量m= ，两圆盘的垂直距离ho= ，根据式 ④ 计算出
表2累积法测周期的数据记录表
根据式 ③ 计算出待测薄木板绕中心轴oo’的转动惯量i。 i=i1—i0-=[(t12 (m0+m)- t02m0)grr]/（4π2h0） i= 。
四、 误差来源分析及改进： ⑴ 米尺及游标卡尺的读数误差；
⑵ 用累积放大法测周期时，未等摆动平稳时便开始测量；
⑶ 摆动角度过大；
⑷ 三线摆中，下轴未能保持平行。 改进：控制下转盘扭摆角度于5°内； 方案二：三线摆法2： 一、 实验原理：
左图是三线摆实验装置的示意图。上、下圆盘均处于水平，悬挂在横梁上。三个对称分布的等长悬线将两圆盘相连。上圆盘固定，下圆盘可绕中心轴o’o作扭摆运动。下圆盘转动角很小，且略去空气阻力时，扭摆的运动可以近似的看作简谐运动。根据能量守恒定律或刚体的转动定律均可以导出物体绕中心轴o’o的转动惯量。 i0=t02（m0grr）/（4π2h0）„„① 其中m0为下盘的质量：r、r分别为上下 悬点离各自圆盘中心的距离；h0为平衡时上
下盘间的垂直距离；to为下盘作简谐运动的周期，g为重力加速度（在广州地区g=9.788m/s2）。
将下圆盘换成薄木板时，测量数据，跟据式①计算即可得到木板的转动惯量。 二、 实验步骤： （1）根据方案一得出的圆盘的质心，以该质心为圆心以r为半径画一圆，将该圆三等分，在圆周上取得x、y、z三点，且将大头针钉在该点上，再讲该三根大头针扭曲直至能用细线将该木板平行挂起为止。 （2）将三线摆仪器的下圆盘拆卸下来，再将薄木板通过细线挂在三线摆仪器的上圆盘上，将水准仪放在薄木板上，调节三条线的线长，直至该薄木板水平。
（2）测出的上圆盘相邻两个悬孔间的距离a ，然后算出悬孔到中心的距离r 。 r=a/√3 „„„„ ④
（r能由方案一测出的数据直接得出）
（3）用米尺测出圆盘和薄木板之间的垂直距离h1 。
（4）轻微转动转盘，使其转动角度小于或等于5，用累积放大法测出扭摆运动的周期(计时器设定n = 50个周期)。记录并整理数据。 三、 实验数据记录：
由方案一的测量结果，可以获得以下数据：
薄木板质量m= ，下圆盘和薄木板间的垂直距离h1，，。
2 2h0） i2。
四、 误差来源分析及改进：
（1）米尺及游标卡尺的读数误差； （2）待测物体质量测量时产生误差； （3）摆动角度过大；
（4）由于木板质量过轻，不能将悬挂木板的线拉直。 改进：
控制摆动角度于5°之内；悬挂木板的线尽可能用细软线。 方案三：复摆法： 四、 实验原理：
一个可绕固定轴摆动的刚体称为复摆。刚体的质心为c, 对过o 点的转轴的转动惯量为j, o、c 两点间距离的距离为h。
d2?j2??mgshin?据转动定律，得 dt d2?
j2??mg?h若?较小时 dt ?2?
令 mghj d2?2??
??02则 dt 有 t?2? ??2?t2
j?2mgh4?可得刚体绕过点o且垂直于薄木板转轴的转动惯量„„„„„⑤ 又由转动惯量的平行轴定理有：
质量为m的物体绕过质心的且垂直于薄木板的轴的转动惯量为 ic ，当转轴平行移动距离x 时，则此物体对新轴ab 的转动惯量为 i= i c +mx2 。
于是根据转动惯量平行轴定理有，过薄木板质心的转轴的转动惯量为 ic=i-mx2 „„„„⑥ 二、实验步骤：
（1）打开电源dh4601转动惯量测试仪，将程序周期数设为n=50. （2）在待测薄木板上侧面钉一大头针（dh4601转动惯量测试仪测周期用），拿一长木板，在木板上钉一细钉，将薄木板通过细钉悬挂于长木板上，记该点为点b，记该木板的质心的为a点。
（3）将薄木板向上拉开ａ角，松开手，让薄木板以该细钉为转轴做扭摆运动。 （4）待其摆动较为稍稳定时，用dh4601转动惯量测试仪测量该薄木板摆动50个周期所用的时间，并记录下来。 （5）重复步骤（3）、（4）5次，并将实验数据记录在下表4中。取其平均值。 （6） 用游标卡尺测量ab两点间的距离，记为h。 三、数据记录与计算： 3
由方案一已测出薄木板质量m，根据式 ⑤ 计算出该薄木板质心所在轴的转动惯量为 io= 。
由 ⑥ 式有：ia=ib-mh2 四、误差来源分析及改进：
（1） 米尺及游标卡尺的读数误差；
（2） 薄木板摆动过程中，与长木板的摩擦过大。
改进：减少薄木板与长木板的接触面积，如将悬挂薄木板的大头钉钉在长木板的侧面，减少摩擦。
（四）注意事项：
（1）在使用三线摆法测待测物体的转动惯量时，底盘必须保持平衡。 （2）在使用方案（一）、（二）时要注意待测物体与三线摆仪器的中心轴oo’重合。 （3）三线摆法测量时，底盘的扭转角度不宜过大，最好保持在5°。
（4）在三个测量方案里，都必须等到摆动平稳时才开始用累积放大法测其周期，这样能够减小误差。
（5）dh4601转动惯量测试仪的光电感应的感应端必须摆在摆动角的中间附近位置，确保转动一个周期能够两次扫过该感应端。 （五）对该次实验的评价：
篇三：转动惯量实验报告-理论力学 理论力学转动惯量 实验报告
1453352 郭佳林 1453422 贺春森 刘美岑 1450051 万丽娟 王玮
实验时间：2015年5月24日13：30——15：30 实验地点：同济大学四平路校区力学实验中心
实验小组成员： 14534421453208
【实验概述】 转动惯量是描述刚体转动中惯性大小的物理量，它与刚体的质量分布及转轴位置有关。正确测定物体的转动惯量，对于了解物体转动规律，机械设计制造有着非常重要的意义。然而在实际工作中，大多数物体的几何形状都是不规则的，难以直接用理式算出其转动惯量，只能借助于实验的方法来实现。因此，在工程技术中，用实验的方法来测定物体的转动惯量就有着十分重要的意义。im-2 刚体转动惯量实验仪，应用霍尔开关传感器结合计数计时多功能毫秒仪自动记录刚体在一定转矩作用下， 转过π角位移的时刻，测定刚体转动时的角加速度和刚体的转动惯量。因此本实验提供了一种测量刚体转动惯量的新方法，实验思路新颖、科学，测量数据精确，仪器结构合理，维护简单方便，是开展研究型实验教学的新仪器。 【实验目的】
1. 了解多功能计数，计时毫秒仪实时测量（时间）的基本方法。 2. 用刚体转动法测定物体的转动惯量。 3. 验证转动的平行轴定理。 4. 验证刚体定轴转动惯量与外力矩无关。 【实验原理】
1. 转动力矩、转动惯量和角加速度的关系 系统在外力矩作用下的运动方程 错误！未找到引用源。 （1）
由牛顿第二定律，可知： 砝码下落时的运动方程为：
即绳子的张力
砝码与系统脱离后的运动方程 （2）
由方程（1）和（2）可得： （3）
2. 角速度的测量
错误！未找到引用源。 （4）
若在t1、t2时刻测得角位移θ1、θ2，则 （5） （6）
所以，由方程（5）和（6），可得：
3. 转动惯量j的理式
1) 设圆形试件，质量均匀分布，总质量为m，其对中心轴的转动惯量为j， 外径为d1,，内径为d2，则
2）平行轴定理：
设转动体系的转动惯量为j0，当有m1的部分质量原理转轴平行移动d的距离后，则体系的转动惯量为：
【实验器材】 1. 实验仪器
im-2刚体转动惯量实验仪（含霍尔开关传感器、计数计时多功能毫秒仪、一根细绳、一个质量为100g的砝码等，塔轮直径从下至上分别为30mm、40mm、50mm、60mm，载物台上的孔中心与圆盘中心的距离分别为40mm、80mm、120mm）（如下图）
2. 实验样品
1) 一个钢质圆环（内径为175mm，外径为215mm，质量为933g） 2) 两个钢质圆柱（直径为38mm，质量为400g）
【实验步骤】 1. 实验准备
在桌面上放置im-2转动惯量实验仪，并利用基座上的三颗调平螺钉，将仪器调平。将滑轮支架固定在实验台面边缘，调整滑轮高度及方位，使滑轮槽与选取的绕线塔轮槽等高，且其方位相互垂直。
通用电脑计时器上光电门的开关应接通，另一路断开作备用。当用于本实验时，建议设置1个光电脉冲记数1次，1次测量记录大约20组数。 2. 测量并计算实验台的转动惯量
1) 放置仪器，滑轮置于实验台外3-4cm处，调节仪器水平。设置毫秒仪计数次 数。
2) 连接传感器与计数计时毫秒仪，调节霍尔开关与磁钢间距为0.4-0.6cm，转离
磁钢，复位毫秒仪，转动到磁钢与霍尔开关相对时，毫秒仪低电平指示灯亮，开始计时和计数。
3) 将质量为m=100g的砝码的一端打结，沿塔轮上开的细缝塞入，并整齐地绕 于半径为r的塔轮。
4) 调节滑轮的方向和高度，使挂线与绕线塔轮相切，挂线与绕线轮的中间呈水 平。
5) 释放砝码，砝码在重力作用下带动转动体系做加速度转动。
6) 计数计时毫秒仪自动记录系统从0π开始作1π，2π„„角位移相对应的时刻。 3. 测量并计算实验台放上试样后的转动惯量
将待测试样放上载物台并使试样几何中心轴与转动轴中心重合，按与测量空实验台转动惯量同样的方法可分别测量砝码作用下的角加速度β2与砝码脱离后的角加速度β1，由（3）式可计算实验台放上试样后的转动惯量j，再减去实验步骤2中算得的空实验台转动惯量即可得到所测试样的转动惯量。将该测量值与理论值比较，计算测量值的相对误差。 4. 验证平行轴定理
将两圆柱体对称插入载物台上与中心距离为d的圆孔中，测量并计算两圆柱体在此位置的转动惯量，将测量值与理论计算值比较，计算测量值的相对误差。
5. 验证刚体定轴转动惯量与外力矩无关
通过改变塔轮直径对转盘施加不同的外力矩，测定在不同外力矩下转盘的转动惯量，与理论值进行比较，在一定允许的误差范围内验证结论。 【注意事项】
1. 正确连接霍尔开关传感器组件和毫秒仪，红线接+5接线柱，黑线接gnd接线柱，黄线接input接线柱。
2. 霍尔传感器放置于合适的位置，当系统转过约π/2角位移后，毫秒仪开始计时计数。 3. 挂线长度以挂线脱离绕线塔轮后，砝码离地3厘米左右为宜。
4. 实验中，在砝码挂线脱离绕线塔轮前转动体系作正加速度β2，在砝码挂线脱离塔轮后转动体系作负加速度β1，须分清正加速度β2，到负加速度β1 的计时分界时刻。
5. 数据处理时，系统作负加速度β1的开始时刻，可以选为分界处的下一时刻，角位移时间须减去该时刻。
6. 实验中，砝码置于相同的高度后释放，以利数据一致。 【数据记录与数据处理】 1. 测量空盘的转动惯量 d塔轮=40mm m砝码=100g
2. 测量空盘加圆环的转动惯量
d塔轮=40mm m砝码=100g m圆环=933g d环外=215mm d环内=175mm
圆环的转动惯量j环=j盘+环-j盘=0.02806-0.01744=0.01062g·m2
圆环转动惯量的理论值为j环理=0.5m环(r内2+r外2)=0.0063kg·m2 误差百分比=|j环-j环理|/j环理×100%=18.5% 3. 验证平行轴定律
1) 圆柱距盘心距离d1=40mm
d塔轮=40mm m砝码=100g m圆柱=400g 圆柱（近）的转动惯量j近柱=j盘+近柱-j盘=0.01815-0.01744=0.000780kg·m2 圆柱（近）转动惯量的理论值为j近柱理=0.5m圆柱r圆柱2+m圆柱d12=0.000712kg·m2 误差百分比=|j近柱-j近柱理|/j近柱理×100%=9.6% 2) 圆柱距盘心距离d2=80mm
d塔轮=40mm m砝码=100g m圆柱=400g
圆柱（中）的转动惯量j中柱=j盘+中柱-j盘=0.02076-0.01744=0.00332kg·m2
圆柱（中）转动惯量的理论值为j中柱理=0.5m圆柱r圆柱2+m圆柱d22=0.00263kg·m2 误差百分比=|j中柱-j中柱理|/j中柱理×100%=26.2% 3) 圆柱距盘心距离d3=120mm
d塔轮=40mm m砝码=100g m圆柱=400g 圆柱（远）的转动惯量j远柱=j盘+远柱-j盘=0.02557-0.01744=0.00813kg·m2 圆柱（远）转动惯量的理论值为j远柱理=0.5m圆柱r圆柱2+m圆柱d32=0.005832kg·m2 误差百分比=|j远柱-j远柱理|/j远柱理×100%=39.2%
4. 验证转动惯量与外力矩无关 d塔轮=50mm m砝码=100g
与d塔轮=40mm测出的转动惯量相比，百分差=|j盘’-j盘|/j盘×100%=16% 这说明转动惯量与外力矩无关。 附：实验数据记录表
篇四：转动惯量实验报告模板 实验二 刚体转动惯量的测定 预习要点
1、转动惯量和平行轴定理的概念；
2、设计详细实验步骤和实验数据记录表，写出具体实验原理； 3、实验中哪些环节容易产生误差，以及应该怎样减小误差。 一、实验目的
1、用刚体转动法测定物体的转动惯量； 2、验证刚体转动定律和平行轴定理； 3、分析实验中误差产生的原因和实验中为降低误差应采取的实验手段。 二、实验原理、内容和步骤 k
1、转动定理的验证，及转动惯量i和阻力矩mμ.的测量。
刚体绕固定转轴转动时，刚体转动的角加速度β与刚体所受到的合成外力矩m、刚体对该转轴的转动惯量i之间有m＝iβ的关系，这一关系称为刚体的转动定律.
如图1所示的装置，塔轮a和细杆b、b?组成了可以绕中心转轴oo?转动的刚体系。若不计滑轮c和细线的质量，并且线长不变时，塔轮a受到线的拉力t的力矩作用，砝码m以加速度a下落，则
图1 t＝m (g－a)（1） t r－mμ＝iβ （2）
式中g为当地重力加速度；r、β为塔轮的半径和转动角加速度；i为转动系统对轴oo?的转动惯量. mμ为转动所受的阻力矩，当塔轮转动不太快，转动时空气阻力可以忽略，轴承的摩擦力矩mμ可以视为恒定。
若砝码m由静止开始下落高度h所用的时间为t，则 h?
12at2 （3）
由以上公式，并利用a＝rβ可以解得 m(g?a)r?m??
如果实验过程中使g>>a，则又有 2hi 2rt mgr? 2hi
?m? （4） 2 rt
由此可设计出验证转动定理的实验，并测出系统对轴oo?的转动惯量i和阻力矩mμ. 实验原理如下： ‘
若保持r、?h及i不变（即实验装置b、b上的圆柱体ｍ0位置不改变），改变砝码的质量m，测出砝码下落高度h的时间t，（8-4）可化为
m?
2hi1m?1m?
（6） ???k12?22 grgrgrtt 其中 k1? 2hi2
iht，由于实验中、、保持不变，故恒定，即与成反比。 krm12 gr 1
图象，如得一直线，则说明实验过程中转动定t2
若实验测得一系列m和t，在直角坐标纸上作m～律成立。再由图解法求出m~ 实验步骤如下： 1
直线的斜率k1和截距，便可求得转动惯量i和阻力矩mμ.。 2t
（1）.用游标卡尺量取塔轮直径，取用的直径为5.00cm，将铁柱m0 放在(5,5)位置； （2）.使m从一固定高度由静止开始下落，逐次增加5.00g砝码，增至40.00g为止，测出对应时间(3次)，取平均值，将数据填入表①中。
2、平行轴定理的验证 若保持h、r、m不变，对称地改变m0的位置，即改变两个m0的质心到oo?轴的距离x（如图2所示），根据刚体转动的平行轴定理，整个转动系统绕oo′轴的转动惯量为
i?i0?i0c?2m0x2 （7） 图2
式中i0为塔轮a及两臂b、b′绕oo′轴的转动惯量；i0c为两个m0绕通过其质量中心并且平行于oo?的轴的转动惯量。将公式（6）代入公式（4）可得 t2?
4m0hmgr2?m?r ?x2?
2h(i0?ioc)mgr2?m?r ?kx2?c （8）
若实验测得一系列t和x，在直角坐标纸上作t2～x2图象，如得一直线，则说明(8)成立。即（7）成立, 这就间接验证了平行轴定理成立。
实验步骤如下： 维持m＝20.00g，r＝2.50cm，对称地改变m0 位置，使其与oo轴相距为x1 、x2 、x3 、x4 、x5 ，测出相应的时间(3次)，观测转动惯量与质量分布关系，将数据填入表②中。
3、转动惯量与不同质量的m0的关系
为观察转动惯量与不同质量的m0的关系，可把m0 改为铝 图 3
制的铝柱，按照表①的实验步骤和内容进行实验，把实验数据填入表③中。 三、实验仪器
转动惯量仪、游标卡尺、米尺、秒表、电子天平、砝码
四、记录与数据处理
表② r 2固定不变，改变m，测试t
表③ r 1固定不变，改变(两个m0的质心到oo?轴的距离) x，测试t
1. 下图4是根据表①的实验数据，以m为纵坐标，以 11为横坐标在origin中所画的～图象，从图m22tt
中可以看出，实验所得到的五个点基本在同一条直线上，由此证明了刚体的转动定律。由软件可以计算得
到，该直线的斜率为k= ，截距为 ，而由公式4得： k? 2hi ? 2gr gr2k
? 所以实验的刚体转动惯量为：i?2h 阻力距为：m??
图4 据表①数据所画m～ 1
图象 t2
2. 下图5是根据表②的实验数据，以t 2为纵坐标，以x 2为横坐标在origin软件中所画的t 2～x 2图，从图中可以看出，实验所得到的五个点基本在同一条直线上，从而验证了（7）式，即间接地验证了平行轴定理。 图5 据表②的实验数据所画的t 2～x 2图
3. 下图6是根据表③的实验数据，以m为纵坐标，以 11为横坐标在origin中所画的～图象，从图m22tt
中可以看出，实验所得到的五个点基本在同一条直线上，由此证明了刚体的转动定律。由软件可以计算得
到，该直线的斜率为k= ，截距为 ，而由公式4得： k? 2hi ?2 gr gr2k
? 所以实验的刚体转动惯量为：i?2h 阻力距为：m??
图6 据表③数据所画m～ 1
图象 2t
比较实验内容3和实验内容1还可以得出以下结论： 五、思考题
1、除了你所采用的测量方法外，还可用采用什么方法（包括数据处理方法）做本实验内容？
2、此外，用此仪器还能设计出什么实验内容？
篇五：刚体转动惯量的测定_实验报告
实验三 刚体转动惯量的测定
转动惯量是刚体转动中惯性大小的量度。它与刚体的质量、形状大小和转轴的位置有关。形状简单的刚体，可以通过数学计算求得其绕定轴的转动惯量；而形状复杂的刚体的转动惯量，则大都采用实验方法测定。下面介绍一种用刚体转动实验仪测定刚体的转动惯量的方法。 实验目的：
1、 理解并掌握根据转动定律测转动惯量的方法； 2、 熟悉电子毫秒计的使用。 实验仪器：
刚体转动惯量实验仪、通用电脑式毫秒计。 仪器描述：
刚体转动惯量实验仪如图一，转动体系由十字型承物台、绕线塔轮、遮光细棒等（含 小滑轮）组成。遮光棒随体系转动，依次通过光电门，每π弧度（半圈）遮光电门一次的光以计数、计时。塔轮上有五个不同半径（r）的绕线轮。砝码钩上可以放置不同数量的砝码，以获得不同的外力矩。 实验原理：
空实验台（仅有承物台）对于中垂轴oo’ 的转动惯量用jo表示，加上试样（被测物 体）后的总转动惯量用j表示，则试样的转动惯量j1 ： j1 = j –jo(1) 由刚体的转动定律可知： t r – mr = j? (2) 其中mr为摩擦力矩。
而 t = m(g -r?) (3) 其中 m —— 砝码质量 g —— 重力加速度 ? —— 角加速度 t —— 张力 1． 测量承物台的转动惯量jo
未加试件，未加外力（m=0 , t=0） 令其转动后，在mr的作用下，体系将作匀减速转动，?=?1，有 -mr1 = jo?1 (4) 加外力后，令? =?2
m(g –r?2)r –mr1 = jo?2 (5) （4）（5）式联立得 jo= ?2mgr ?mr2 (6) ?2??1?2??1
测出?1 , ?2，由（6）式即可得jo 。
2． 测量承物台放上试样后的总转动惯量j，原理与1.相似。加试样后，有 -mr2=j?3 (7) m(g –r?4)r –mr2= j?4(8) ∴ j =
?4mgr?mr2 (9) ?4??3?4??3
注意：?1 , ?3值实为负，因此（6）、（9）式中的分母实为相加。 3． 测量的原理
设转动体系的初角速度为ωo，t = 0 时θ= 0 ∵θ=ωo t + ?t(10) 测得与θ1 , θ2相应的时间t1 , t2 12 2 12212
θ2=ωo t2 + ?t2 (12) 2
得 ??
由 θ1=ωo t1 + ?t1 (11) 2(?2t1??1t2) (13) 2
t2t1?t12t22??(k2?1)t1?(k1?1)t2? (14) 22 t2t1?t1t2
∵ t = 0时，计时次数k=1（θ=л时，k = 2） ∴ ??
k的取值不局限于固定的k1 , k2两个，一般取k =1 , 2 , 3 , ?,30,? 实验方法：
本实验采用hms-2型“通用电脑式毫秒计”来测量k及其相应的t值，毫秒计的使用 方法见本实验附录。
先完成砝码的挂接和绕线，然后复位毫秒计，放开砝码。砝码在重力作用下带动体系加速转动。 “毫秒计”将自动记下k及其相应的t值。由式（14）即得?2。待砝码挂线自动脱离后，即可接着测?1。所以,实验一次即可完成对体系的转动惯量j的测量。 此时应注意两点：①、从测α2到测α1的计时分界处要记清，处理数据时不能混杂；②、测α1的开始时间虽然可以选为较远地离开分界处，但以后的每个时间的数据都必须减去开始的时间数值。
?3 , ? 4 的测量方法与?1 , ? 2相同。 实验步骤：
1、 按（图一）安装调试好仪器，细线的一端连结钩挂砝码6，另一端打一适当大小的结塞入塔轮3的缝中，绕线于塔轮时应单层逐次排列。线的长度应使砝码触地前一点点脱离 -2-2
塔轮。选取塔轮半径r = 2.5×10m ，砝码质量m = 6.0×10kg 当实验台离地面高度为h时，有h = k
?2?r，式中k，为每半圈记一次时间的数目，k’ = 2 k –1 . 通过该式适当选取h，使k’≤10为加速；k’>10为减速。一般选k’ > 13进行 计算。
2、测量承物台的转动惯量j0 o
参阅[实验方法]中的说明及后面附录“hms-2型通用电脑式毫秒计”使用说明。记 录每一
值对应时间于下表。
选取不同的12及对应的12值代入（14）即可求得α1和α2，将α1α2再代入（6）即可计算出此承物台的转动惯量jo 。 注意：
（1） 计算α2时，将数据分成四组，按等权原则，取
k1= 2, 3, 4, 5时对应的k2分别为 k2 = 6, 7, 8, 9（即δk = k2 – k1 = 4）, 按公式（14）进行计算。 即由 ??
2??(k2?1)t1?(k1?1)t2? 求出α2 t2t1?t12t2
21 , α 22
, α23 ,α24 , 再求得2。
（2） 同理计算α1时，也将数据分成四组，按等权原则，取
k’1 = 2, 3, 4, 5时对应的k,2分别为 k’2 = 6, 7, 8, 9 按公式（14）进行计算，得出α 11 , α 12
, α13 ,α14 ,再求得1（此时k’ = k –15 即取k=15时 t’= 0）
1． 测量试样的转动惯量j1
将待测试样放至承物台上，按上面2中测量方法，可测得系统（承物台加待测试 样）的转动惯量j 。 由式（1）
j1 = j - jo 可求出待测试样的转动惯量。 待测试样 （1） 铝环 （2） 铝圆盘 *（3）移轴砝码（两个）：对称地倒插于承物台十字架的小孔内，两砝码距离2x ,取值分别为
a. 2x1= 10cm b. 2x2= 20cm 计算公式：
1． 质量均匀分布的圆环，总质量为m，外径、内径分别为d1、d2，则对通过中心与环面
垂直的转轴的转动惯量 j? 122
m(d1?d2) (15) 8
2． 若为圆盘试样，上式的d2=0，即 j? 1
md2(16) 8
d为圆盘的直径 3． 平行轴定理 j?jc?md (17)
刚体对任一转轴的转动惯量等于刚体通过质心并与该轴平行的轴的转动惯量jc，加上刚体的质量与两轴间距离d的二次方的乘积。 数据处理：
1． 铝环：质量m = kg; d1 = cm; d2 = cm 由式（16）可求圆环绕过质心与环面垂直的转轴的转动惯量j环，理= ；与测量值j环，测= ; 比较可得：δj环 = j环，测 - j环，理 = ; 相对误差： e =δj环/j环 = % . 2． 铝圆盘：质量m = kg; d = cm
同理，由式（16）可求圆盘绕过质心与环面垂直的转轴的转动惯量j盘，理= ；与测量值j盘，测= ; 比较可得：δj盘 = j盘，测 – j盘，理 = ; 相对误差： e =δj盘
/j盘 = %
*3.由[实验步骤]3的测量结果分别计算a., b.两种情况下两移轴砝码对中垂轴oo’的转动惯量ja和jb，并讨论之。
已知两移轴砝码总质量 m = 2×0.167kg 砝码直径 φ= 3.0cm 2
思考题：
1． 简要分析影响本实验测量结果的各种因素是什么？如何减少它们对实验结果的影 响？
2． 本实验测量转动惯量的原理是什么？ 附录：
hms-2“通用电脑毫秒计”使用说明 一、 技术性能 本仪器由单片机芯片和固有程序等组成。具有记忆存储功能，最多可记个脉冲输入的（顺序的）时间，并可随意提取数据，还可以调整为脉冲的编组计时。它有备用通道，即双通道“或”门输入。此仪器为可编程记忆式双路毫秒计。 1． 输入脉冲宽度：不小于10μs 2． 计时范围：0-999.999秒 3． 计时误差：≤0.0005秒 4． 计时数组：1- 5． 适用电源：∽220v , 50hz 二、 板面（如下图）
① 为2位脉冲个数数码块； ② 为6位计时数码块； ③ 为按键数据码盘； ④ 、⑤分别为输入i输入插孔和通断开关； ⑥、⑦分别为输入ii输入插孔和通断开关； ⑧为电源；⑨为复位键。 三、 使用方法
1． 用电缆连接光电门的发光管和输入脉冲，只接通一路（另一路备用）。 2． 若只用输入i插孔输入，请将该输入通断开关接通，输入ii通断开关断开（切记）。 反之亦然。若从两输入插孔同时输入信号，请将两通断开关都接通。
3． 接通电源：仪器进入自检状态。板面显示88-888888四次后，显示为p01，它表 明制式（p）为每输入1个（光电）脉冲，计一次时间，最多可记个时间数据，小于个也可以被储存和提取数据。
4． 按一次“←”或“→”键，面板显示00 000000，此时仪器处于待记时状态。输入 第1个脉冲则开始计时。
5． 个脉冲输入后自动停止（小于也可）。取出数据的方法如下： 按09两数码键，则显示“***.***”精确到毫秒的第一个脉冲到第九个脉冲之间的时间，依次类推；按01键，则显示“000.000”表示计时开始的时间。按“→”键一次，则脉冲记时的个数递增1，因此方便地依次提取数据（按“←”键则递减）。
（1） 按“9”键两次，仪器又处于新的待记时状态，并把前次数据消除。 （2） 按复位键，仪器为在电的重启。 四、 调整制式的方法
当启动按“←”或“→”键后显示p01。这里，01表示制式（p）每一个（光电）脉冲计数一次，表示计个数据。因此，可以通过改变pxxyy中的xx值和yy值，获得不同的计数方式（xx有上限，yy最大值为）。例如在p01制式下，按1，2，3，0键，则面板将显示p1230。这种制式下，每12个脉冲计数1次，总共计30个数据，提取数据的办法同前。这样，就能根据不同的实验要求，来选择相应最合适的计数方式，从而大大增强了仪器的适应性。 五、 注意事项
1． 注意光敏管的正、负极性。
2． 光敏管电阻小于3kω才能正常工作。
3． 如果用一路输入插孔输入信号，另一路通断开关必须断开。 篇六：刚体转动惯量实验报告模板 深 圳 大 学 实 验 报 告
课程名称： 大学物理实验（二） 实验名称： 学 院：
指导教师： 报告人： 组号： 学号: 实验地点: 实验时间： 年月 日 提交时间：1 2 3 4 5 6 7
篇七：理论力学转动惯量实验报告 理论力学转动惯量 实验报告
【实验概述】
转动惯量是描述刚体转动中惯性大小的物理量，它与刚体的质量分布及转轴位置有关。正确测定物体的转动惯量，对于了解物体转动规律，机械设计制造有着非常重要的意义。然而在实际工作中，大多数物体的几何形状都是不规则的，难以直接用理式算出其转动惯量，只能借助于实验的方法来实现。因此，在工程技术中，用实验的方法来测定物体的转动惯量就有着十分重要的意义。im-2 刚体转动惯量实验仪，应用霍尔开关传感器结合计数计时多功能毫秒仪自动记录刚体在一定转矩作用下， 转过π角位移的时刻，测定刚体转动时的角加速度和刚体的转动惯量。因此本实验提供了一种测量刚体转动惯量的新方法，实验思路新颖、科学，测量数据精确，仪器结构合理，维护简单方便，是开展研究型实验教学的新仪器。 【实验目的】
1. 了解多功能计数计时毫秒仪实时测量（时间）的基本方法 2. 用刚体转动法测定物体的转动惯量 3. 验证刚体转动的平行轴定理
4. 验证刚体的转动惯量与外力矩无关 【实验原理】
1. 转动力矩、转动惯量和角加速度关系系统在外力矩作用下的运动方程
t×r+mμ=jβ2 （1）
由牛顿第二定律可知，砝码下落时的运动方程为：mg-t=ma 即绳子的张力t=m(g-rβ2) 砝码与系统脱离后的运动方程 由方程（1）（2）可得 mμ=jβ1 （2）
j=mr(g-rβ2)/(β2-β1) （3） 2. 角加速度的测量
θ=ω0t+?βt2 （4）
若在t1、t2时刻测得角位移θ1、θ2 则θ1=ω0 t1+?β t2 （5）
θ2=ω0 t2+?βt2 （6） 所以，由方程（5）、（6）可得
β=2（θ2 t1-θ1 t2）/ t1 t2（t2- t1） 【实验仪器】
im-2刚体转动惯量实验仪（含霍尔开关传感器、计数计时多功能毫秒仪） 一个钢质圆环（内径为175mm，外径为215mm，质量为1010g) 两个钢质圆柱（直径为38mm，质量为400g） 【实验步骤】 1. 实验准备
在桌面上放置im-2转动惯量实验仪，并利用基座上的三颗调平螺钉，将仪器调平。将滑轮支架固定在实验台面边缘，调整滑轮高度及方位，使滑轮槽与选取的绕线塔轮槽等高，且其方位相互垂直。
通用电脑计时器上光电门的开关应接通，另一路断开作备用。当用于本实验时，建议设置1个光电脉冲记数1次，1次测量记录大约20组数。 2. 测量并计算实验台的转动惯量 1) 放置仪器，滑轮置于实验台外3-4cm处，调节仪器水平。设置毫秒仪计数次数。 2) 连接传感器与计数计时毫秒仪，调节霍尔开关与磁钢间距为0.4-0.6cm，转离磁钢，复位毫秒仪，转动到磁钢与霍尔开关相对时，毫秒仪低电平指示灯亮，开始计时和计数。 3) 将质量为m=100g的砝码的一端打结，沿塔轮上开的细缝塞入，并整齐地绕于半径为r的塔轮。 4) 调节滑轮的方向和高度，使挂线与绕线塔轮相切，挂线与绕线轮的中间呈水平。 5) 释放砝码，砝码在重力作用下带动转动体系做加速度转动。
6) 计数计时毫秒仪自动记录系统从0π开始作1π，2π„„角位移相对应的时刻。 3. 测量并计算实验台放上试样后的转动惯量
将待测试样放上载物台并使试样几何中心轴与转动轴中心重合，按与测量空实验台转动惯量同样的方法可分别测量砝码作用下的角加速度β2与砝码脱离后的角加速度β1，由（3）式可计算实验台放上试样后的转动惯量j，再减去实验步骤2中算得的空实验台转动惯量即可得到所测试样的转动惯量。将该测量值与理论值比较，计算测量值的相对误差。 4. 验证平行轴定理
将两圆柱体对称插入载物台上与中心距离为d的圆孔中，测量并计算两圆柱体在此位置的转动惯量，将测量值与理论计算值比较，计算测量值的相对误差。 5. 验证刚体定轴转动惯量与外力矩无关
通过改变塔轮直径对转盘施加不同的外力矩，测定在不同外力矩下转盘的转动惯量，与理论值进行比较，在一定允许的误差范围内验证结论。
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