声速测定实验报告

实验序号：28之南宫帮珍创作 试验时间：2011·11·8 班级： 姓名： 创作时间：贰零贰壹年柒月贰叁拾日 实验题目：声速测定 实验室： 学号： 成绩： 指导教师 【实验目的】

1．了解压电换能器的功能，加深对驻涉及振动合成等理论知识的理解。

2．学习用共振干涉法、相位比较法和时差法测定超声波的传播速度。

3．通过用时差法对多种介质的丈量，了解声纳技术的原理及其重要的实用意义。 【实验原理】

在动摇过程中波速V、波长和频率f之间存在着下列关系：Vf•，实验中可通过测定声波的波长和频率f来求得声速V。经常使用的方法有共振干涉法与相位比较法。

声波传播的距离L与传播的时间t存在下列关系：LV•t ，只要测出L和t就可测出声波传播的速度V，这就是时差法丈量声速的原理。

1．共振干涉法（驻波法）丈量声速的原理：

当二束幅度相同，方向相反的声波相交时，发生干涉现象，出现驻波。对于波束1：F1A•cos( t2•X/)、波束2：

F2A•cos t2•X/，当它们相交会时，叠加后的波形成波束3：F32A•cos2•X/•cos t，这里为声波的角频率，t为经过的时间，X为经过的距离。由此可见，叠加后的声波幅度，随距离按cos2•X/变更。如图28.1所示。压电陶瓷换能器S1作为声波发射器，它由信号源供给频率为数千周的交流电信号，由逆压电效应发出一平面超声波；而换能器S2则作为声波的接收器，正压电效应将接收到的声压转换成电信号，该信号输入示波器，我

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们在示波器上可看到一组由声压信号发生的正弦波形。声源S1发出的声波，经介质传播到S2，在接收声波信号的同时反射部分声波信号，如果接收面（S2）与发射面（S1）严格平行，入射波即在接收面上垂直反射，入射波与发射波相干涉形成驻波。我们在示波器上观察到的实际上是这两个相干波合成后在声波接收器S2处的振动情况。移动S2位置（即改变S1与S2之间的距离），你从示波器显示上会发现当S2在某些位置时振幅有最小值或最大值。根据波的干涉理论可以知道：任何二相邻的振幅最大值的位置之间（或二相邻的振幅最小值的位置之间）的距离均为/2。为丈量声波的波长，可以在一边观察示波器上声压振幅值的同时，缓 图 28.1 共振干涉法原理图 慢的改变S1和S2之间的距离。示波器上就可以看到声振动幅值不竭地由最大变到最小再变到最大，二相邻的振幅最大之间S2移动过的距离亦为/2。超声换能器S2至S1之间的距离的改变可通过转动螺杆的鼓轮来实现，而超声波的频率又可由声波测试仪信号源频率显示窗口直接读出。在连续多次丈量相隔半波长的S2的位置变更及声波频率f以后，我们可运用丈量数据计算出声速，用逐差法处理丈量的数据。 2．相位法丈量原理

声源S1发出声波后，在其周围形成声场，声场在介质中任一点的振动相位是随时间而变更的。但它和声源的振动相位差不随时间变更。

设声源方程为： F1F01•cos t 距声源X处S2接收到的振动为：

F2F02•cos(tXY

X)Y

两处振动的相位差：

当把S1和S2的信号分别输入到示波器X轴和Y轴，那么当Xn•即2n时，合振动为一斜率为正的直线，当X2n1/2，即2n1时，合振动为一斜率为负的直线，当X为其它值时，

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合成振动为椭圆（如图28.2）。

图28.2 接收信号与发射信号形成李萨如图 3．时差法丈量原理

以上二种方法测声速，是用示波器观察波谷和波峰，或观察二个波的相位差，原理是正确的，但存在读数误差。较精确丈量声速的方法是采取声波时差法，时差法在工程中得到了广泛的应用。它是将经脉冲调制的电信号加到发射换能器上，声波在介质中传播，经过时间t后，到达距离为L处的接收换能器，那么可以用以下公式求出声波在介质中传播的速度，速度为VL/t 。

图28.3 相位法原理图 【实验仪器】

实验仪器采取杭州精科仪器有限公司生产的SV6型声速丈量组合仪及SV5型声速测定专用信号源各一台，其外形结构见图

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28.4。

图28.4 SV6型声速丈量组合仪实物照片 组合仪主要由储液槽、传动机构、数显标尺、两副压电换能器等组成。储液槽中的压电换能器供丈量液体声速用，另一副换能器供丈量空气及固体声速用。作为发射超声波用的换能器S1固定在储液槽的左边，另一只接收超声波用的接收换能器S2装在可移动滑块上。上下两只换能器的相对位移通过传动机构同步行进，并由数显表头显示位移的距离。

S1发射换能器超声波的正弦电压信号由SV5声速测定专用信号

源供给，换能器S2把接收到的超声波声压转换成电压信号，用示波器观察；时差法丈量时则还要接到专用信号源进行时间丈量，测得的时间值具有坚持功能。

实验时用户需自备示波器一台；300mm游标卡尺一把，用于丈量固体棒的长度。

图28.5 共振干涉法、相位法（上）、时差法（下）丈量连线图

【实验内容】

1. 声速丈量系统的连接

声速丈量时，SV5专用信号源、SV6测试仪、示波器之间，连接方法见图28.5。 2. 谐振频率的调节

根据丈量要求初步伐节好示波器。将专用信号源输出的正弦信号频率调节到换能器的谐振频率，以使换能器发射出较强的超声波，能较好地进行声能与电能的相互转换，以得到较好的实验效果，方法如下：

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（1）将专用信号源的“发射波形”端接至示波器，调节示波器，能清楚地观察到同步的正弦波信号；

（2）专用信号源的上“发射强度”旋钮，使其输出电压在20VPP左右，然后将换能器的接收信号接至示波器，调整信号频率25kHz~45kHz，观察接收波的电压幅度变更，在某一频率点处（34.5kHz~39.5kHz之间，因分歧的换能器或介质而异）电压幅度最大，此频率即是压电换能器S1、S2相匹配频率点，记录此频率fi。

（3）改变S1、S2的距离，使示波器的正弦波振幅最大，再次调节正弦信号频率，直至示波器显示的正弦波振幅达到最大值。共测5次取平均频率f。

3. 共振干涉法、相位法、时差法丈量声速的步调 （1）共振干涉法（驻波法）丈量波长

将测试方法设置到连续方式。按前面实验内容二的方法，确定最佳工作频率。观察示波器，找到接收波形的最大值，记录幅度为最大时的距离，由数显尺上直接读出或在机械刻度上读出；记下S2位置X0 。然后，向着同方向转动距离调节鼓轮，这时波形的幅度会发生变更（同时在示波器上可以观察到来自接收换能器的振动曲线波形发生相移），逐个记下振幅最大的X1，

X2，…X9共10个点，单次丈量的波长i2•XiXi1。用逐差法处理这十个数据，即可得到波长 。

（2）相位比较法（李萨如图法）丈量波长

将测试方法设置到连续波方式。确定最佳工作频率，单踪示波器接收波接到“Y”，发射波接到“EXT”外触发端；双踪示波器接收波接到“CH1”，发射波接到“CH2”，打到“XY”显示方式，适当调节示波器，出现李萨如图形。转动距离调节鼓轮，观察波形为一定角度的斜线，记下S2的位置X0，再向前或者向后（必须是一个方向）移动距离，使观察到的波形又回到前面所说的特定角度的斜线，这时来自接收换能器S2的振动波形发生了2相移。依次记下示波器屏上斜率负、正变更的直线出现的对应位置X1，X2，…X9。单次波长i2•XiXi1。多次测定用逐差法处理数据，即可得到波长。 3）时差法丈量声速

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①空气介质

丈量空气声速时,将专用信号源上“声速传播介质”置于“空气”位置,发射换能器（带有转轴）用紧定螺钉固定，然后将话筒插头拔出接线盒中的插座中。

将测试方法设置到脉冲波方式。将S1和S2之间的距离调到一定距离（≥50mm）。开启数显表头电源，并置0，再调节接收增益，使示波器上显示的接收波信号幅度在300~400mV左右（峰-峰值），以使计时器工作在最佳状态。然后记录此时的距离值和显示的时间值Li1、ti1 (时间由声速测试仪信号源时间显示窗口直接读出)；移动S2，记录下这时的距离值和显示的时间值Li、ti。则声速V1(LiLi1)/(titi1)。记录介质温度t (C)。

需要说明的是，由于声波的衰减，移动换能器使丈量距离变大（这时时间也变大）时，如果丈量时间值出现跳变，则应顺时针方向微调“接收放大”旋钮，以抵偿信号的衰减；反之丈量距离变小时，如果丈量时间值出现跳变，则应逆时针方向微调“接收放大”旋钮，以使计时器能正确计时。 ②液体介质

当使用液体为介质测试声速时，先小心将金属测试架从储液槽中取出，取出时应用手指稍稍抵住储液槽，再向上取出金属测试架。然后向储液槽注入液体，直至液面线处，但不要超出液面线。注意：在注入液体时，不克不及将液体淋在数显表头上，然后将金属测试架装回储液槽。

专用信号源上“声速传播介质”置于“液体”位置，换能器的连接线接至测试架上的“液体”专用插座上，即可进行测试，步调与1相同。记录介质温度t (C)。 ③固体介质：(只适合用时差法丈量)

丈量非金属（有机玻璃棒）、金属（黄铜棒）固体介质时，可按以下步调进行实验：

a.将专用信号源上的“测试方法”置于“脉冲波”位置，“声速传播介质”按测试材质的分歧，置于“非金属”或“金属”位

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置。

b.先拔出发射换能器尾部的连接插头，再将待测的测试棒的一端面小螺柱旋入接收换能器中心螺孔内，再将另一端面的小螺柱旋入能旋转的发射换能器上，使固体棒的两端面与两换能器的平面可靠、紧密接触，注意：旋紧时，应用力均匀，不要用力过猛，以免损坏螺纹，拧紧程度要求两只换能器端面与被测棒两端紧密接触即可。调换测试棒时，应先拔出发射换能器尾部的连接插头，然后旋出发射换能器的一端，再旋出接收换能器的一端。 c.把发射换能器尾部的连接插头拔出接线盒的插座中，按图28.5(b)接线，即可开始丈量。

d.记录信号源的时间读数，单位为 s。测试棒的长度可用游标卡尺丈量得到并记录。

e.用以上方法调换第二长度及第三长度被测棒，重新丈量并记录数据。

f.用逐差法处理数据，根据分歧被测棒的长度差和测得的时间差计算出被测棒的声速。 【数据处理】

驻波法-空气介质

编号 （mm） 6 7 8 9 10 1 2 3 4 5 振幅最大点 水介质

编号 振幅最大点（mm） 1 6 2 7 3 8 4 9 5 10 李萨如图法-空气介质

编号 图形重合点1 2 3 4 5 创作时间：贰零贰壹年柒月贰叁拾日

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（mm） 6 7 8 9 10 水介质

编号 图形重合点（mm） 1 6 2 7 3 8 4 9 5 10 2．以空气介质为例，计算出共振干涉法和相位法测得的波长平均值，及其尺度偏差S，同时考虑仪器的示值读数误差为0.01mm。经计算可得波长的丈量结果。 干涉法 空气介质：

考虑仪器读数误差和尺度偏差，9.260.06mm 相位法 空气介质：

考虑仪器读数误差和尺度偏差，9.330.08mm 3．按理论值公式

VSV0•TT0，算出理论值VS。

式中V0331.45m/s为T0273.15K时的声速，Tt273.15K。

Vs=VoT15+273.15=331.45*=340.43m/sTo273.15t=15℃

4．计算出通过二种方法丈量的V以及V值，其中VVVS。 将实验结果与理论值比较，计算百分比误差。分析误差发生

的原因。可写为在室温

为15C时，用共振干涉法（相位法）测得超声波在空气中的传播速度为：

V=341.701.85m/s=V=0.37%Vs（驻波法）

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V=344.282.58m/s=V=1.1%Vs（相位法）

5．列表记录用时差法丈量非金属棒及金属棒的实验数据。

（1） 三根相同材质，但分歧长度待测棒的长度

金属

L1 L2 L3 棒长度（mm） 167 208 247 时间（μs） 76 87 99 声速（m/s） 非金属

L1 L2 棒长度(mm0 180 220 时间（μs） 108 137 声速（m/s） 【思考题】

1． 声速丈量振干涉法、相位法、时差法有何异同？

从波源上说，干涉法、相位法用的是连续波，时差法用的是脉冲波。从丈量仪器上说，干涉法、相位法要用示波器、刻尺和频率计，时差法用的是计时仪器和刻尺。从原理上说，干涉法、相位法原理相同，均是发射波和返回波形成驻波（在力学里对应的称共振），丈量波腹到波腹之间的距离或驻波相位差为2Pi（两个波腹到波腹之间的距离）距离来计算波速（波腹到波腹之间的距离为声波长的1/2,用波长乘以频率既得声速），这种方法的优点是通过示波器观测波形直观，又可以讲解驻波和李萨如图

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形，涉及知识点较多，一般学校都会选择这两种方法做丈量，缺点是波腹和相位差所对应的示波器波形判断人为因素太大，丈量出来的数据偏差较大；时差法所用为脉冲波，可人为改变接收器到发射器的距离，丈量脉冲发射到接收的时间差，用距离改变量除以时间改变量即可，优点是人为因素少，丈量精度高，缺点（对于实验教学来说）涉及的内容少，操纵太简单。

2． 为什么要在谐振频率条件下进行声速丈量？如何调节和判断丈量

系统是否处于谐振状态？

谐振时超声波的发射和接收效率均达到最高；坚持其他条件不变，仅仅改变信号发生器的输出频率，观察接收到得超声波信号幅度，出现极大值时对应的频率就是谐振频率。

3． 为什么发射换能器的发射面与接收换能器的接收面要坚持互相

平行？

发射换能器发送的能量是垂直发射面传播的，接受换能器接受的能量是垂直接受面接受的。如果不让两面的中心垂线对正，你的传送的能量就有损失。

4．声音在分歧介质中传播有何区别？声速为什么会分歧？

声音其实就是一种振动，在分歧介质中传播其实就是分歧介质在进行这种振动（因为声波传导这里会引起这种介质振动）。传播时声波频率不会变，变的是波长，也就是说声波在

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分歧介质中传播有分歧的波长。而声速是波长和频率的乘积，所以会有分歧的声速。

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